速率理論(又稱隨機模型理論)
1.液相色譜速率方程
1956年荷蘭學者Van Deemter等人吸收了塔板理論的概念,并把影響塔板理論高度的動力學因素結合起來,提出了色譜過程的動力學理論――速率理論。它把色譜過程看作一個動態(tài)非平衡過程,研究過程中的動力學因素對峰展寬(即柱效)的影響。后來Giddings和Snyder等人在Van Deemter方程(H=A+B/u+Cu,后稱氣相色譜速率方程)的基礎上,根據液體與氣體的性質差異,提出了液相色譜速率方程(即Giddings方程):
H=2λdp++\s\up5(2p+\s\up 5(2p+\s\up 5(2f
2.影響柱效的因素
1)渦流擴散(eddy diffusion).由于色譜柱內填充劑的幾何結構不同,分子在色譜柱中的流速不同而引起的峰展寬。渦流擴散項A=2λdp,dp為填料直徑,λ為填充不規(guī)則因子,填充越不均勻λ越大。HPLC常用填料粒度一般為3~10 um,3~5um,粒度分布RSD≤5%。但粒度太小難于填充均勻(λ大),且會使柱壓過高。大而均勻(球形或近球形)的顆粒容易填充規(guī)則均勻,λ越小??偟恼f來,應采用而均勻的載體,這種有助于提高柱效。毛細管無填料,A=0。
2)分子擴散(molecular diffusion).又稱縱向擴散。由于進樣后溶質分子在柱內存在濃度梯度,導致軸向擴散而引起的峰展寬。分子擴散項B/u=2rDm/u.u為流動相線速度,分子在柱內的滯留時間越長(u小),展寬越嚴重。在低流速時,它對峰形的影響較大。Dm為分子在流動相中的擴散系數,由于液相的Dm 很小,通常僅為氣相的10-4~10-5,因此在HPLC中,只要流速不太低的話,這一項可以忽略不計。r一般在0.6~0.7左右,毛細管柱的r=1。
3)傳質阻抗(mass transfer resistance)。由于溶質分子在流動相和固定相中的擴散、分配、轉移的過程并不是瞬間達到平衡,實際傳質速度是有限的,這一時間上的滯后使色譜柱總是在非平衡狀態(tài)下工作,從而產生峰展寬。液相色譜的傳質阻抗項Cu又分為三項。
①流動相傳質阻抗Hm=Cmd2pu/Dm,Cm為常數。這是由于在一個流路中硫路中心和邊緣的流速不等所致??拷畛漕w粒的流動相流速較慢,而中心較快,處于中心的分子還未來得及與固定相達到分配平衡就隨流動相遷移,因而產生峰展寬。
②靜態(tài)流動相傳質阻抗Hsmd2pu/Dm,Csm為常數。這是由于溶質分子進入處于固定相孔穴內的靜止流動相中,晚回到流路中而引起峰展寬。Hsm對峰展寬的影響在整個傳質過程中起著主要作用。固定相的顆粒越小,微孔孔徑越大,傳質阻力就越小,傳質速率越高。所以改進固定相結構,減小靜態(tài)流動相傳質阻力,是提高液相色譜柱效的關鍵。
Hsm和Hsm都與固定相的粒徑平方d2p成正比,與擴散系數Dm成反比。因此應采用低力度固定相和低粘度流動相。高柱溫可以增大Dm,但用有機溶劑作流動相時,易產生氣泡,因此一般采用室溫。
③固定相傳質阻抗Hs=Csd2fu/Ds(液液分配色譜),Cs為常數,df為固定液的液膜厚度,Ds為分子在固定液中的擴散系數。在分配色譜中Hs與df 的平方成正比,在吸附色譜中Hs與吸附和解吸速度成反比。因此只有在厚涂層固定液、深孔離子交換樹脂或解吸速度慢的吸附色譜中,Hs才有明顯影響。采用單分子層的化學鍵合固定相時Hs可以忽略。
從速率方程式可以看出,要獲得能的色譜分析,一般可采用以下措施:①進樣時間要短。②填料粒度要小。③改善傳質過程。過高的吸附作用力可導致嚴重的峰展寬和拖尾,甚至不可逆吸附。④適當的流速。以H對u作圖,則有一*線速度uopt,在此線速度時,Hzui小。一般在液相色譜中,uopt很小(大約0.03~0.1mm/s)在這樣的線速度下分析樣品需要很長時間,一般來說都選在1mm/s的條件下操作。⑤較小的檢測器死體積。
3.柱外效應、
速率理論研究的是柱內峰展寬因素,實際在柱外還存在引起峰展寬的因素,即柱外效應(色譜峰在柱外死空間里的擴展效應)。色譜峰展寬的總方差等于各方差之和,即:σ2=σ2柱內+σ2柱外+σ2器它
柱外效應主要有低劣的進樣技術、從進樣點到檢測池之間除柱子本身以外的所有死體積所引起。為了減少柱外效應,首先應盡可能減少柱外死體積,,如使用“零死體積接頭”連接各部件,管道對接宜成流線型,檢測器的內腔體積應盡可能小。研究表明柱外死體積之和應<VR/。其次,希望將樣品直接進在柱頭的中心部位,但是由于進樣閥與柱間有接頭,柱外效應總是存在的。此外,要求進樣體積≤VR/2。
柱外效應的直觀標志是容量因子k小的組分(如k<2)峰形拖尾和峰寬增加得更為明顯;k大的組分影響不顯著。由于HPLC的特殊條件,當柱子本身效率越高(N越大),柱尺寸越小時,柱外效應越顯得突出。而在經典LC中則影響相對較小。
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